Eine freie Initiative von Menschen bei anthrowiki.at, anthro.world, biodyn.wiki und steiner.wiki mit online Lesekreisen, Übungsgruppen, Vorträgen ... |
Wie Sie die Entwicklung von AnthroWiki durch Ihre Spende unterstützen können, erfahren Sie hier. |
Aristokratie und Formelsammlung Relativitätstheorie: Unterschied zwischen den Seiten
imported>Joachim Stiller Keine Bearbeitungszusammenfassung |
imported>Joachim Stiller |
||
Zeile 1: | Zeile 1: | ||
= SRT (Spezielle Relativitätstheorie) = | |||
== Gebräuchliche Abkürzungen == | |||
Geschwindigkeit ''v'' relativ zur Lichtgeschwindigkeit ''c'': | |||
:<math>\beta := \frac {v} {c} = \tanh \theta.</math> | |||
Lorentzfaktor: | |||
:<math>\gamma := \frac {1}{\sqrt{1-\beta^2}} = \frac {1}{\sqrt{1- v^2 / c^2 }} = \cosh \theta</math> | |||
mit <math>v:=|\vec v|</math>. | |||
= | Addition von Lorentzfaktoren: | ||
{ | |||
:<math>\gamma_\Sigma = \cosh ( \operatorname{arcosh} \gamma_1 + \operatorname{arcosh} \gamma_2 ) </math> | |||
Rapidität: | |||
:<math>\theta := \operatorname{artanh} \beta = \frac{1}{2}\cdot \ln\left( \frac {c+v} {c-v} \right).</math> | |||
Beachte auch: | |||
:<math>\gamma \cdot \beta=\sinh\theta.</math> | |||
== Galilei-Transformation == | |||
Die Galileitransformation unterstellt eine unbegrenzte Lichtgeschwindigkeit und ist daher nur für Relativgeschwindigkeiten ''|v|'' < 0,1 ''c'' eine gute Näherung. Da ''v''' = -''v'': | |||
{| class="wikitable" | |||
! Galilei-Tranformation in <math>x</math>-Richtung | |||
! Inverse Galilei-Transformation | |||
|- | |- | ||
| ''''' | | | ||
:<math> t' = t </math> | |||
:<math> x' = x - v \cdot t </math> | |||
:<math> y' = y </math> | |||
:<math> z' = z </math> | |||
| | |||
:<math> t = t' </math> | |||
:<math> x = x' + v \cdot t' </math> | |||
:<math> y = y' </math> | |||
:<math> z = z' </math> | |||
|} | |||
== Lorentz-Transformation == | |||
{| class="wikitable" | |||
! Lorentz-Transformation in <math>x</math>-Richtung | |||
! Inverse Lorentz-Transformation | |||
|- | |- | ||
| ''''' | | | ||
:<math> t' = \left( t - \frac {v} {c^2} \cdot x \right) \cdot \gamma</math> | |||
:<math> x' = \left(x - v \cdot t\right) \cdot\gamma</math> | |||
:<math> y' = y </math> | |||
:<math> z' = z </math> | |||
| | |||
:<math> t = \left( t' + \frac {v} {c^2} \cdot x' \right) \cdot \gamma</math> | |||
:<math> x = \left(x' + v \cdot t'\right) \cdot \gamma</math> | |||
:<math> y = y' </math> | |||
:<math> z = z' </math> | |||
|} | |||
== Zeitdilatation == | |||
Für die Zeitdilatation eines bewegten Körpers ergibt sich die Eigenzeit <math>\tau</math> als Ablesung zwischen zwei Ortszeiten <math>\tau_o</math> im gemessenen Zeitabstand <math>t = \Delta t_o</math>: | |||
:<math>\tau = \Delta \tau_o = t \cdot \sqrt{1 - v^2 / c^2} </math> | |||
:<math>t = \Delta t_o = \frac {\tau} {\sqrt{1 - v^2 / c^2}} </math> | |||
== Längenkontraktion == | |||
Die Längenkontraktion wirkt sich ausschließlich in Richtung der radialen Relativbewegung zum Beobachter aus. | |||
Für die Längenkontraktion (Eigenlänge) eines bewegten Körpers ergibt sich: | |||
:<math> L' = L_0 \cdot \sqrt{1 - v^2 / c^2} </math> | |||
== Rot-/Blauverschiebung == | |||
Die Frequenzänderung setzt sich aus Zeitdilatation und Dopplerfaktor zusammen. Der Effekt des Dopplerfaktors überwiegt dabei. | |||
:<math>k = f / f' = k_\gamma \cdot k_{dop} </math> | |||
:mit ''f'' beobachtete Frequenz und ''f''' Originalfrequenz | |||
Die Zeitdilatation bewirkt immer eine leichte Rotverschiebung und ist von der Richtung der Bewegung unabhängig. | |||
:<math>k_\gamma := 1 / \gamma = \sqrt{1-\beta^2} </math> | |||
Der Dopplereffekt ist allein von der radialen Relativbewegung abhängig und richtungsabhängig (vorzeichenbehaftet): | |||
:<math> k_{dop} := 1/(1+\beta_{rad})</math> | |||
Bei Annäherung zum Beobachter (''v < 0'') ergibt der Dopplereffekt eine Blauverschiebung: | |||
:<math> k_{blue} = 1/(1-|\beta_{rad}|) = 1/(1-|v_{rad}|/c) </math> insgeamt also <math> k = \frac {\sqrt{1-\beta^2}} {1-|\beta_{rad}|} </math> | |||
Bei Entfernung vom Beobachter (''v > 0'') ergibt der Dopplereffekt eine Rotverschiebung: | |||
:<math> k_{red} = 1/(1+\beta_{rad}) = 1 / (1+v_{rad}/c) </math> insgeamt also <math> k = \frac {\sqrt{1-\beta^2}} {1+\beta_{rad}} </math> | |||
Der z-Faktor ergibt sich aus | |||
:<math>z := k-1</math> | |||
== Kinematik == | |||
=== Geschwindigkeit === | |||
'''Definition.''' Vierergeschwindigkeit: | |||
:<math>u^\mu := \frac{\mathrm dx^\mu}{\mathrm d\tau} = \gamma \frac{\mathrm dx^\mu}{\mathrm dt}.</math> | |||
Es gilt: | |||
:<math>(u^\mu) = \gamma\cdot\begin{pmatrix} c\\ \vec v\end{pmatrix}.</math> | |||
Die Minkowski-Norm der Vierergeschwindigkeit ist konstant: | |||
:<math>c^2 = \|(u^\mu)\|^2 = \sum_{\mu} u^\mu u_\mu.</math> | |||
=== Beschleunigung === | |||
'''Definition.''' Viererbeschleunigung: | |||
:<math>a^\mu := \frac{\mathrm du^\mu}{\mathrm d\tau} = \gamma \frac{\mathrm du^\mu}{\mathrm dt}.</math> | |||
Ableitung des Lorentzfaktors: | |||
:<math>\frac{\mathrm d\gamma}{\mathrm dt} = \frac{\gamma^3}{c^2}\langle \vec v,\vec a\rangle.</math> | |||
Es gilt: | |||
:<math>(a^\mu) = \frac{\gamma^4}{c^2}\langle\vec v,\vec a\rangle\begin{pmatrix}c\\ \vec v\end{pmatrix} + \gamma^2\begin{pmatrix}0\\ \vec a\end{pmatrix}.</math> | |||
=== Klassische Addition der Geschwindigkeiten === | |||
Für die klassische Addition zweier Relativgeschwindigkeiten ergibt sich: | |||
:<math> v_{ges} = v_1 + v_2 </math> | |||
=== Relativistische Addition der Geschwindigkeiten === | |||
Für die relativistische Addition zweier Relativgeschwindigkeiten ergibt sich: | |||
:<math> v_{ges} = \dfrac { v_1 + v_2}{1 + \dfrac {v_1 \cdot v_2}{c^2 }} = c \cdot \tanh (\theta_1 + \theta_2 \dots ) = c \cdot \tanh (\operatorname{artanh} (v_1/c) + \operatorname{artanh} (v_2/c) \dots )</math> | |||
== Dynamik == | |||
=== Impuls === | |||
Für den relativistischen Impuls ergibt sich: | |||
:<math>\vec p = \gamma m_0 \vec v.</math> | |||
'''Definition.''' Viererimpuls: | |||
:<math>p^\mu := m_0u^\mu.</math> | |||
Es gilt: | |||
:<math>(p^\mu) = \begin{pmatrix} E/c\\ \vec p\end{pmatrix} =\begin{pmatrix} \gamma m_0 c\\ \gamma m_0 \vec v\end{pmatrix} </math> | |||
und: | |||
:<math>\|(p^\mu)\|^2 = m_0^2 c^2.</math> | |||
'''Energie-Impuls-Beziehung:''' | |||
:<math>(E/c)^2 - |\vec p|^2 = m_0^2 c^2.</math> | |||
Formulierung als „relativistischer Pythagoras“: | |||
:<math>E^2 = (m_0 c^2)^2 + (c|\vec p|)^2.</math> | |||
=== Kraft === | |||
'''Definition.''' Viererkraft: | |||
:<math>K^\mu := \frac{\mathrm dp^\mu}{\mathrm d\tau} = \gamma\frac{\mathrm dp^\mu}{\mathrm dt}.</math> | |||
Es gilt: | |||
:<math>K^\mu = m_0a^\mu.</math> | |||
Mit | |||
:<math>\vec F:=\frac{\mathrm d\vec p}{\mathrm dt} = \gamma^3 m_0\frac{\vec v}{c^2}\langle\vec v,\vec a\rangle + \gamma m_0\vec a</math> | |||
gilt: | |||
:<math>(K^\mu) = \begin{pmatrix} K^0\\ \gamma \vec F \end{pmatrix}.</math> | |||
=== Relativistische Masse === | |||
Relativistische Masse (veralteter Begriff und sollte grundsätzlich nicht verwendet werden): | |||
:<math>M(v) = \gamma(v)\cdot m_0.</math> | |||
::<math>\gamma(v)\colon</math> Lorentzfaktor in Abhängigkeit von der Geschwindigkeit, | |||
::<math>m_0\colon</math> Ruhemasse. | |||
=== Energie === | |||
Einsteins Energieformel: | |||
:<math>E = M(v)\cdot c^2 = \gamma(v)\cdot m_0\cdot c^2.</math> | |||
::<math>E\colon</math> Gesamtenergie (Ruheenergie+kinetische Energie), | |||
::<math>M(v)\colon</math> relativistische Masse in Abhängigkeit von der Geschwindigkeit, | |||
::<math>m_0\colon</math> Ruhemasse. | |||
Ruheenergie: | |||
:<math>E_0 := m_0c^2.</math> | |||
Kinetische Energie: | |||
:<math>E_\mathrm{kin} = E-E_0 = \gamma m_0c^2-m_0c^2 = (\gamma-1) m_0c^2.</math> | |||
== Vierer-Formalismus == | |||
In der Literatur gibt es zwei unterschiedliche Konventionen bei der Signatur (- + + +) und (+ - - -). Beide Konventionen sind gleichwertig. Hier wird die zweite Variante dargestellt: | |||
{| class="wikitable" | |||
! colspan="3" | Vierervektor | |||
|- | |- | ||
| | | colspan="3" | | ||
:<math>x=\sum_{\mu=0}^3 x^{\mu}e_\mu = \sum_{\mu=0}^3 x_{\mu}e^{\mu}</math> | |||
|- | |||
| | |||
<math>\eta_{\mu\nu} = \langle e_{\mu},e_{\nu}\rangle</math> | |||
| | |||
<math>\eta^{\mu\nu} = \langle e^{\mu},e^{\nu}\rangle</math> | |||
| | |||
<math>\langle e^{\mu},e_{\nu}\rangle = \delta_{\mu\nu}</math> | |||
|- | |||
| | |||
<math>x_{\mu} = \sum_{\mu,\nu}\eta_{\mu\nu} x^{\nu}</math> | |||
| | |||
<math>x^{\mu} = \sum_{\mu,\nu}\eta^{\mu\nu} x_{\nu}</math> | |||
| | |||
|} | |||
{| class="wikitable" | |||
! Kontravariante Koordinaten | |||
! Kovariante Koordinaten | |||
|- | |||
| | |||
:<math>(x^\mu):=\begin{pmatrix}ct\\ x\\ y\\ z\end{pmatrix}</math> | |||
| | |||
:<math>(x_\mu):=(ct, -x, -y, -z)</math> | |||
|} | |} | ||
Darstellungsmatrix des (pseudo)-metrischen (Minkowski)-Tensors: | |||
:<math>\eta = (\eta_{\mu\nu}) =\begin{pmatrix} 1 & 0 & 0 & 0\\ 0 & -1 & 0 & 0\\ 0 & 0 & -1 & 0\\ 0 & 0 & 0 & -1 \end{pmatrix}.</math> | |||
Es gilt <math>\eta^{-1}=\eta</math> bzw. <math>\eta^{\mu\nu}=\eta_{\mu\nu}</math>. | |||
Minkowski-Skalarprodukt: | |||
:<math>\begin{align} &\langle x,y\rangle := \eta(x,y) = x^T\eta\,y = \sum_{\mu,\nu}\eta_{\mu\nu} x^\mu y^\nu\\ &= \sum_{\mu} \eta_{\mu\mu}x^{\mu}y^{\mu} = x^0 y^0 - x^1 y^1 - x^2 y^2 - x^3 y^3\\ &= \sum_{\mu} x^{\mu}y_{\mu} = x^0 y_0 + x^1 y_1 + x^2 y_2 + x^3 y_3\\ &= \sum_{\mu} x_{\mu}y^{\mu} = x_0 y^0 + x_1 y^1 + x_2 y^2 + x_3 y^3. \end{align}</math> | |||
In der Einsteinkonvention wird das Summenzeichen nicht geschrieben und immer über gleiche Indexvariablen summiert. | |||
Das Minkowski-Skalarprodukt ist nicht positiv definit und daher kein echtes Skalarprodukt. | |||
Quadratische Form: | |||
:<math>q(x) := \langle x,x\rangle = (ct)^2-x^2-y^2-z^2.</math> | |||
Ein Viererort <math>x</math> (auch Ereignis genannt) heißt | |||
* zeitartig, wenn <math>q(x)>0</math> | |||
* raumartig, wenn <math>q(x)<0</math> | |||
* lichtartig, wenn <math>q(x)=0</math> | |||
Minkowski-Norm: | |||
:<math>\|x\| := \sqrt{|q(x)|} = \sqrt{|(ct)^2-x^2-y^2-z^2|}</math> | |||
Die Minkowski-Norm ist keine echte Norm im Sinne eines normierten Raumes. | |||
Minkowski-Metrik: | |||
:<math>d(x_1,x_2) := \|x_1-x_2\| = \sqrt{|q(x_1-x_2)|}</math> | |||
mit <math>q(x_1-x_2)=(ct_1-ct_2)^2-(x_1-x_2)^2-(y_1-y_2)^2-(z_1-z_2)^2</math>. | |||
Die Minkowski-Metrik ist keine echte Metrik im Sinne eines metrischen Raumes. | |||
Linienelement: | |||
:<math>c^2\mathrm d\tau^2 = \mathrm ds^2 = c^2\mathrm dt^2-\mathrm dx^2-\mathrm dy^2-\mathrm dz^2</math> | |||
Man kann die beiden Signaturen auch gezielt zur unterschiedlichen Darstellung raumartiger und zeitartiger Abstände verwenden: | |||
:<math>\mathrm ds^2 = -c^2\mathrm dt^2 +\mathrm dx^2 +\mathrm dy^2 +\mathrm dz^2</math> | |||
:<math>\mathrm d\tau^2 = \mathrm dt^2-\mathrm dx^2/c^2-\mathrm dy^2/c^2-\mathrm dz^2/c^2</math> | |||
== Isometriegruppen == | |||
'''Definition.''' Eine Raumzeit-Isometrie ist eine Funktion <math>f</math>, die einem | |||
Ereignis <math>x=(ct,x,y,z)^T</math> der Raumzeit ein anderes Ereignis <math>f(x)=(ct',x',y',z')^T</math> | |||
zuordnet, so dass gilt: | |||
:<math>\forall x,y\in\R^4\colon\, q(f(x)-f(y)) = q(x-y),</math> | |||
wobei <math>q(x):=(ct)^2-x^2-y^2-z^2</math> die quadratische Form ist. | |||
=== Gruppe der Translationen === | |||
Gruppe der Translationen: | |||
:<math>T:=\{T\mid T(x)=x+a,\, T\colon\mathbb R^4\to\mathbb R^4,\, a\in\mathbb R^4\}.</math> | |||
=== Gruppe der Rotationen === | |||
Rotationsmatrizen: | |||
:<math>R = \begin{pmatrix} 1 & 0 & 0 & 0\\ 0 & r_{11} & r_{12} & r_{13}\\ 0 & r_{21} & r_{22} & r_{23}\\ 0 & r_{31} & r_{32} & r_{33} \end{pmatrix},\quad (r_{ij})\in\mathrm{SO}(3).</math> | |||
Die Gruppe aller Rotationsmatrizen <math>R</math> ist trivial isomorph zur <math>\mathrm{SO}(3)</math> und wird zur Unterscheidung als <math>\mathrm{SO}(3)(4\times 4)</math> notiert. | |||
Die <math>\mathrm{SO}(3)(4\times 4)</math> ist eine Untergruppe der Lorentz-Gruppe. | |||
=== Lorentz-Gruppe === | |||
Lorentz-Gruppe: | |||
:<math>O(1,3) := \{\Lambda\in\mathbb R^{4\times 4}\mid \forall x,y\in\mathbb R^4\colon \langle\Lambda x,\Lambda y\rangle = \langle x,y\rangle\}.</math> | |||
Die Lorentz-Gruppe ist die Gruppe aller Lorentz-Transformationen. | |||
Die Lorentz-Transformationen sind Isometrien: | |||
:<math>\forall \Lambda\in O(1,3)\colon\;q(\Lambda x-\Lambda y)=q(x-y)</math>. | |||
Aus der Definition folgt <math>q(x')=q(x)</math> mit <math>x':=\Lambda x</math>. Ausgeschrieben: | |||
:<math>c^2 \cdot t'^2 - x'^2 - y'^2 - z'^2 = c^2 \cdot t^2 - x^2 - y^2 - z^2</math> | |||
bzw. | |||
:<math>x'^2 + y'^2 + z'^2 - c^2 \cdot t'^2 = x^2 + y^2 + z^2 - c^2 \cdot t^2</math> | |||
bzw. (unter Verwendung der imaginären Einheit) | |||
:<math>x'^2 + y'^2 + z'^2 + \mathrm i^2 \cdot c^2 \cdot t'^2 = x^2 + y^2 + z^2 + \mathrm i^2 \cdot c^2 \cdot t^2.</math> | |||
=== Poincaré-Gruppe === | |||
Affine Abbildungen: | |||
:<math> T(x)=\Lambda x+a,\; T\colon \mathbb R^4\to\mathbb R^4,\;a\in\mathbb R^4,\; \Lambda\in\mathbb R^{4\times 4}.</math> | |||
Poincaré-Gruppe: | |||
:<math>E(1,3):=\{T\mid T\;\text{ist affin und}\; \forall x,y\in\mathbb R^4\colon\; q(T(x)-T(y))=q(x-y)\}.</math> | |||
Die Lorentz-Gruppe ist eine Untergruppe der Poincaré-Gruppe, genauer: der Stabilisator bei <math>x=0</math>. | |||
Das sind alle Poincaré-Transformationen mit <math>a=0</math>. Die Gruppe der Translationen ist eine Untergruppe der Poincaré-Gruppe und besteht aus allen Poincaré-Transformationen mit <math>\Lambda=0</math>. | |||
= ART (Allgemeine Relativitätstheorie) = | |||
Die folgenden Formeln gelten gegenüber dem Beobachter im Unendlichen, ohne eigene gravitative Raumkrümmung. Während die relativistischen Wirkungen bei der SRT relativ sind, also für jeden Beobachter aus seiner Sicht zu berechnen sind, sind sich die Beobachter über die relativen Wirkungen der ART einig. | |||
Dem Lorentzfaktor der SRT vergleichbar erscheint in der ART der Faktor: | |||
:<math>\gamma_G = \frac {1} {\sqrt {1 - \dfrac {2 \cdot G \cdot M} {r \cdot c^2} }} = \frac {1} {\sqrt {1 - \dfrac {r_S} {r} } } = \frac {1} {\sqrt {1 + \dfrac {2 \cdot \Phi} {c^2} } } = \frac {1} {\sqrt {1 - \dfrac {v_f^2} {c^2} } } = \frac {1} {\sqrt {1 - \dfrac {2 \cdot v_o^2} {c^2} } } = \frac {1} {\sqrt {1 + \dfrac {2 \cdot g \cdot r} {c^2} } } </math> | |||
:*<math>M = \text{Zentralmasse} </math> mit SI-Einheit '''kg''' | |||
:*<math> c = \text {Lichtgeschwindigkeit im flachen Vakuum}</math> mit SI-Einheit <math>2,99792458 \cdot 10^{8}</math> '''m/s''' | |||
:*<math>G = \text{Gravitationskonstante} </math> mit SI-Einheit <math>6,67408 \cdot 10^{-11}</math> '''m³/s²kg''' | |||
:*<math>r = \text{Abstand vom Gravizentrum} </math> mit SI-Einheit '''m''' | |||
:*<math>r_S = 2 \cdot G \cdot M/c^2 = \text{Schwarzschildradius} </math> mit SI-Einheit '''m''' | |||
:*<math>\Phi = -G \cdot M/r = \text{Gravitationspotential} \, < 0 </math> mit SI-Einheit '''m²/s²''' | |||
:*<math>g = -G \cdot M/r^2 = \text{Gravitationsbeschleunigung} \, < 0 </math> mit SI-Einheit '''m/s²''' | |||
:*<math>v_f = c\sqrt{r_S/r} = \text{Fluchtgeschwindigkeit (klassisch)} </math> mit SI-Einheit '''m/s''' | |||
:*<math>v_o = c\sqrt{r_S/2r} = \text{Orbitalgeschwindigkeit (klassisch)} </math> mit SI-Einheit '''m/s''' | |||
== Gravitations-Zeitdilatation (Näherung) == | |||
Für die Gravitations-Zeitdilatation ergibt sich folgende Näherung: | |||
:<math> \Delta \tau_o = {\Delta t_\infty} \cdot {\sqrt {1 - \dfrac {2 \cdot G \cdot M} {r \cdot c^2} }} = {\Delta t_\infty} \cdot {\sqrt {1 - \dfrac {r_S} {r} }}</math> | |||
:<math> \Delta t_\infty = \frac {\Delta \tau_0} {\sqrt {1 - \dfrac {2 \cdot G \cdot M} {r_1 \cdot c^2} }} = \frac {\Delta \tau_0} {\sqrt {1 - \dfrac {r_S} {r_2} }}</math> | |||
:*<math> t_\infty = \text{Koordinatenzeit} </math> | |||
:*<math> \tau_o = \text{Ortszeit beim Radius} \, r</math> | |||
== Gravitations-Längenkontraktion (Näherung)== | |||
Die Längenkontraktion wirkt sich ausschließlich in radialer Richtung zum Gravitationsfeld aus. | |||
Für die Gravitations-Längenkontaktion ergibt sich folgende Näherung: | |||
:<math> L_0 = {L_\infty} \cdot {\sqrt {1 - \dfrac {2 \cdot G \cdot M} {r \cdot c^2} }} = {L_\infty} \cdot {\sqrt {1 - \dfrac {r_S} {r} }}</math> | |||
:<math> L_\infty = \frac {L_0} {\sqrt {1 - \dfrac {2 \cdot G \cdot M} {r \cdot c^2} }} = \frac {L_0} {\sqrt {1 - \dfrac {r_S} {r} }}</math> | |||
:*<math> t_\infty = \text{Koordinatenzeit} </math> | |||
:*<math> \tau_o = \text{Ortszeit beim Radius} \, r</math> | |||
== Gravitations-Blauverschiebung (Näherung)== | |||
Für die Gravitations-Blauverschiebung (einfallende Wellen) ergibt sich folgende Näherung für die Verkleinerung der Wellenlänge: | |||
:<math> \lambda' = \lambda_\infty \cdot \sqrt {1 - \dfrac {2 \cdot G \cdot M} {r \cdot c^2} } = \lambda_\infty \cdot \sqrt {1 - \dfrac {r_S} {r} }</math> | |||
und Frequenz: | |||
:<math> f' = f_\infty \cdot \frac {1} {\sqrt {1 - \dfrac {2 \cdot G \cdot M} {r \cdot c^2} } } = f_\infty \cdot \frac {1} {\sqrt {1 - \dfrac {r_S} {r} } }</math> | |||
== Gravitations-Rotverschiebung (Näherung)== | |||
Für die Gravitations-Rotverschiebung (abgestrahlte Wellen) ergibt sich folgende Näherung für die Vergrößerung der Wellenlänge: | |||
:<math>\lambda_\infty = \lambda_0 \cdot \dfrac {1}{\sqrt {1 - \dfrac {2 \cdot G \cdot M} {r_1 \cdot c^2} } } = \lambda_0 \cdot \dfrac {1}{\sqrt {1 - \dfrac {r_S} {r_2} } }</math> | |||
und für die Frequenz: | |||
:<math>f_\infty = f_0 \cdot {\sqrt {1 - \dfrac {2 \cdot G \cdot M} {r_1 \cdot c^2} } } = f_0 \cdot {\sqrt {1 - \dfrac {r_S} {r_2} } }</math> | |||
== Gravitationslinsen und Lichtablenkung im Schwerefeld == | |||
Der Ablenkwinkel (Einsteinwinkel) des Lichtes im Schwerefeld berechnet sich: | |||
:<math> \alpha \approx \frac {4 \cdot G \cdot M}{r \cdot c^2} = 2 \cdot \frac {r_S}{r} </math> | |||
== Schwarzschildradius == | |||
Für den Schwarzschildradius (Ereignishorizont von nicht rotierenden ungeladenen Schwarzen Löchern nach Schwarzschild) ergibt sich: | |||
:<math> r_S = \frac { 2 \cdot G \cdot M}{c^2} </math> | |||
== | == Gravitationsradius == | ||
Für den Gravitationsradius (Ereignishorizont von maximal rotierenden ungeladenen Schwarzen Löchern nach Kerr) ergibt sich: | |||
== | :<math> r_G = \frac {r_S}{2} = \frac {G \cdot M}{c^2} </math> | ||
* | |||
== Gravitationsgesetz der Allgemeinen Relativitätstheorie == | |||
Das Gravitationsgesetz der Allgemeinen Relativitätstheorie lautet: | |||
:<math> G_{\mu \nu} = \kappa \cdot T_{\mu \nu} = R_{\mu \nu} - g_{\mu \nu} \cdot \frac {R}{2} </math> | |||
mit: | |||
:*<math> G_{\mu \nu} = \text {Einsteinscher Tensor} </math> mit SI-Einheit '''1/m²''' | |||
:*<math> T_{\mu \nu} = \text {Energie-Impuls-Tensor} </math> mit SI-Einheit '''J/m³''' | |||
:*<math> R_{\mu \nu} = \text {Ricci-Tensor} </math> mit SI-Einheit '''1/m²''' | |||
:*<math> g_{\mu \nu} = \text {(allgemeiner) metrischer Tensor} </math> mit SI-Einheit '''1''' | |||
:*<math> R = g^{\mu \nu} R_{\mu \nu} = \text {Ricci-Skalar} </math> mit SI-Einheit '''1/m²''' | |||
:*<math> \mu , \nu = \text {Indizes (0, 1, 2, 3)}</math> | |||
:*<math>\kappa := \frac{8 \pi G}{c^4} = \text {Einsteinkonstante} </math> mit SI-Einheit <math>2,07650 \cdot 10^{-43}</math> '''1/N''' | |||
:*<math> G = \text {Gravitationskonstante} </math> mit SI-Einheit <math>6,67408 \cdot 10^{-11}</math> '''m³/s²kg''' | |||
:*<math> c = \text {Lichtgeschwindigkeit im flachen Vakuum}</math> mit SI-Einheit <math>2,99792458 \cdot 10^{8}</math> '''m/s''' | |||
:*<math> \pi = \text {Kreiszahl}</math> | |||
= Anhang = | |||
== Weblinks == | == Weblinks == | ||
* [http://www.formel-sammlung.de/formel-Grundlagen-3-34-196.html Formelsammlung Relativitätstheorie auf Formel-Sammlung.de] | |||
[ | == Quelle == | ||
[ | * Diese Formelsammlung ist entnommen dem Wikibook [https://de.wikibooks.org/wiki/Formelsammlung_Physik:_Relativit%C3%A4tstheorie Formelsammlung Relativitätstheorie] und unterliegt eine strengen Lizenz. Die Liste der Autoren ist in der [https://de.wikibooks.org/w/index.php?title=Formelsammlung_Physik:_Relativit%C3%A4tstheorie&action=history Versionsgeschichte] einsehbar. | ||
[[Kategorie:Neue Relativitätstheorie]] | |||
[[Kategorie:Formelsammlung Physik]] | |||
[[Kategorie:Relativitätstheorie]] |
Version vom 27. Dezember 2020, 17:12 Uhr
SRT (Spezielle Relativitätstheorie)
Gebräuchliche Abkürzungen
Geschwindigkeit v relativ zur Lichtgeschwindigkeit c:
Lorentzfaktor:
mit .
Addition von Lorentzfaktoren:
- Fehler beim Parsen (SVG (MathML kann über ein Browser-Plugin aktiviert werden): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \gamma_\Sigma = \cosh ( \operatorname{arcosh} \gamma_1 + \operatorname{arcosh} \gamma_2 ) }
Rapidität:
- Fehler beim Parsen (SVG (MathML kann über ein Browser-Plugin aktiviert werden): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \theta := \operatorname{artanh} \beta = \frac{1}{2}\cdot \ln\left( \frac {c+v} {c-v} \right).}
Beachte auch:
Galilei-Transformation
Die Galileitransformation unterstellt eine unbegrenzte Lichtgeschwindigkeit und ist daher nur für Relativgeschwindigkeiten |v| < 0,1 c eine gute Näherung. Da v' = -v:
Galilei-Tranformation in -Richtung | Inverse Galilei-Transformation |
---|---|
|
|
Lorentz-Transformation
Lorentz-Transformation in -Richtung | Inverse Lorentz-Transformation |
---|---|
|
|
Zeitdilatation
Für die Zeitdilatation eines bewegten Körpers ergibt sich die Eigenzeit als Ablesung zwischen zwei Ortszeiten im gemessenen Zeitabstand :
Längenkontraktion
Die Längenkontraktion wirkt sich ausschließlich in Richtung der radialen Relativbewegung zum Beobachter aus. Für die Längenkontraktion (Eigenlänge) eines bewegten Körpers ergibt sich:
Rot-/Blauverschiebung
Die Frequenzänderung setzt sich aus Zeitdilatation und Dopplerfaktor zusammen. Der Effekt des Dopplerfaktors überwiegt dabei.
- Fehler beim Parsen (SVG (MathML kann über ein Browser-Plugin aktiviert werden): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle k = f / f' = k_\gamma \cdot k_{dop} }
- mit f beobachtete Frequenz und f' Originalfrequenz
Die Zeitdilatation bewirkt immer eine leichte Rotverschiebung und ist von der Richtung der Bewegung unabhängig.
Der Dopplereffekt ist allein von der radialen Relativbewegung abhängig und richtungsabhängig (vorzeichenbehaftet):
Bei Annäherung zum Beobachter (v < 0) ergibt der Dopplereffekt eine Blauverschiebung:
- insgeamt also
Bei Entfernung vom Beobachter (v > 0) ergibt der Dopplereffekt eine Rotverschiebung:
- insgeamt also Fehler beim Parsen (SVG (MathML kann über ein Browser-Plugin aktiviert werden): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle k = \frac {\sqrt{1-\beta^2}} {1+\beta_{rad}} }
Der z-Faktor ergibt sich aus
Kinematik
Geschwindigkeit
Definition. Vierergeschwindigkeit:
Es gilt:
Die Minkowski-Norm der Vierergeschwindigkeit ist konstant:
Beschleunigung
Definition. Viererbeschleunigung:
Ableitung des Lorentzfaktors:
- Fehler beim Parsen (SVG (MathML kann über ein Browser-Plugin aktiviert werden): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \frac{\mathrm d\gamma}{\mathrm dt} = \frac{\gamma^3}{c^2}\langle \vec v,\vec a\rangle.}
Es gilt:
Klassische Addition der Geschwindigkeiten
Für die klassische Addition zweier Relativgeschwindigkeiten ergibt sich:
- Fehler beim Parsen (SVG (MathML kann über ein Browser-Plugin aktiviert werden): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle v_{ges} = v_1 + v_2 }
Relativistische Addition der Geschwindigkeiten
Für die relativistische Addition zweier Relativgeschwindigkeiten ergibt sich:
Dynamik
Impuls
Für den relativistischen Impuls ergibt sich:
Definition. Viererimpuls:
Es gilt:
und:
Energie-Impuls-Beziehung:
Formulierung als „relativistischer Pythagoras“:
Kraft
Definition. Viererkraft:
Es gilt:
Mit
gilt:
Relativistische Masse
Relativistische Masse (veralteter Begriff und sollte grundsätzlich nicht verwendet werden):
-
- Lorentzfaktor in Abhängigkeit von der Geschwindigkeit,
- Ruhemasse.
Energie
Einsteins Energieformel:
- Gesamtenergie (Ruheenergie+kinetische Energie),
- relativistische Masse in Abhängigkeit von der Geschwindigkeit,
- Ruhemasse.
Ruheenergie:
Kinetische Energie:
Vierer-Formalismus
In der Literatur gibt es zwei unterschiedliche Konventionen bei der Signatur (- + + +) und (+ - - -). Beide Konventionen sind gleichwertig. Hier wird die zweite Variante dargestellt:
Vierervektor | ||
---|---|---|
| ||
|
|
|
|
|
Kontravariante Koordinaten | Kovariante Koordinaten |
---|---|
|
|
Darstellungsmatrix des (pseudo)-metrischen (Minkowski)-Tensors:
Es gilt bzw. .
Minkowski-Skalarprodukt:
In der Einsteinkonvention wird das Summenzeichen nicht geschrieben und immer über gleiche Indexvariablen summiert.
Das Minkowski-Skalarprodukt ist nicht positiv definit und daher kein echtes Skalarprodukt.
Quadratische Form:
Ein Viererort (auch Ereignis genannt) heißt
- zeitartig, wenn
- raumartig, wenn
- lichtartig, wenn
Minkowski-Norm:
Die Minkowski-Norm ist keine echte Norm im Sinne eines normierten Raumes.
Minkowski-Metrik:
mit .
Die Minkowski-Metrik ist keine echte Metrik im Sinne eines metrischen Raumes.
Linienelement:
Man kann die beiden Signaturen auch gezielt zur unterschiedlichen Darstellung raumartiger und zeitartiger Abstände verwenden:
Isometriegruppen
Definition. Eine Raumzeit-Isometrie ist eine Funktion , die einem Ereignis der Raumzeit ein anderes Ereignis zuordnet, so dass gilt:
wobei die quadratische Form ist.
Gruppe der Translationen
Gruppe der Translationen:
Gruppe der Rotationen
Rotationsmatrizen:
Die Gruppe aller Rotationsmatrizen ist trivial isomorph zur und wird zur Unterscheidung als notiert.
Die ist eine Untergruppe der Lorentz-Gruppe.
Lorentz-Gruppe
Lorentz-Gruppe:
Die Lorentz-Gruppe ist die Gruppe aller Lorentz-Transformationen.
Die Lorentz-Transformationen sind Isometrien:
- .
Aus der Definition folgt mit . Ausgeschrieben:
bzw.
bzw. (unter Verwendung der imaginären Einheit)
Poincaré-Gruppe
Affine Abbildungen:
Poincaré-Gruppe:
Die Lorentz-Gruppe ist eine Untergruppe der Poincaré-Gruppe, genauer: der Stabilisator bei . Das sind alle Poincaré-Transformationen mit . Die Gruppe der Translationen ist eine Untergruppe der Poincaré-Gruppe und besteht aus allen Poincaré-Transformationen mit .
ART (Allgemeine Relativitätstheorie)
Die folgenden Formeln gelten gegenüber dem Beobachter im Unendlichen, ohne eigene gravitative Raumkrümmung. Während die relativistischen Wirkungen bei der SRT relativ sind, also für jeden Beobachter aus seiner Sicht zu berechnen sind, sind sich die Beobachter über die relativen Wirkungen der ART einig.
Dem Lorentzfaktor der SRT vergleichbar erscheint in der ART der Faktor:
-
- mit SI-Einheit kg
- mit SI-Einheit m/s
- mit SI-Einheit m³/s²kg
- mit SI-Einheit m
- mit SI-Einheit m
- mit SI-Einheit m²/s²
- mit SI-Einheit m/s²
- mit SI-Einheit m/s
- mit SI-Einheit m/s
Gravitations-Zeitdilatation (Näherung)
Für die Gravitations-Zeitdilatation ergibt sich folgende Näherung:
Gravitations-Längenkontraktion (Näherung)
Die Längenkontraktion wirkt sich ausschließlich in radialer Richtung zum Gravitationsfeld aus. Für die Gravitations-Längenkontaktion ergibt sich folgende Näherung:
Gravitations-Blauverschiebung (Näherung)
Für die Gravitations-Blauverschiebung (einfallende Wellen) ergibt sich folgende Näherung für die Verkleinerung der Wellenlänge:
und Frequenz:
Gravitations-Rotverschiebung (Näherung)
Für die Gravitations-Rotverschiebung (abgestrahlte Wellen) ergibt sich folgende Näherung für die Vergrößerung der Wellenlänge:
und für die Frequenz:
Gravitationslinsen und Lichtablenkung im Schwerefeld
Der Ablenkwinkel (Einsteinwinkel) des Lichtes im Schwerefeld berechnet sich:
Schwarzschildradius
Für den Schwarzschildradius (Ereignishorizont von nicht rotierenden ungeladenen Schwarzen Löchern nach Schwarzschild) ergibt sich:
Gravitationsradius
Für den Gravitationsradius (Ereignishorizont von maximal rotierenden ungeladenen Schwarzen Löchern nach Kerr) ergibt sich:
Gravitationsgesetz der Allgemeinen Relativitätstheorie
Das Gravitationsgesetz der Allgemeinen Relativitätstheorie lautet:
mit:
- mit SI-Einheit 1/m²
- mit SI-Einheit J/m³
- mit SI-Einheit 1/m²
- mit SI-Einheit 1
- mit SI-Einheit 1/m²
- mit SI-Einheit 1/N
- mit SI-Einheit m³/s²kg
- mit SI-Einheit m/s
Anhang
Weblinks
Quelle
- Diese Formelsammlung ist entnommen dem Wikibook Formelsammlung Relativitätstheorie und unterliegt eine strengen Lizenz. Die Liste der Autoren ist in der Versionsgeschichte einsehbar.