Siliciumbrennen

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Als Siliciumbrennen bezeichnet man in der Astrophysik eine Gruppe von Kernfusionsreaktionen im Inneren schwerer Sterne mit einer Ausgangsmasse von mindestens acht bis elf Sonnenmassen, bei denen durch die Umwandlung des Ausgangsstoffes Silicium Energie freigesetzt wird. Das Siliciumbrennen dauert typischerweise nur wenige Wochen[1], es folgt auf das Sauerstoffbrennen. Das Siliciumbrennen ist der letzte Fusionsschritt für Sterne, die den nuklearen Brennstoff, der sie in ihrer langen Lebenszeit auf der Hauptreihe des Hertzsprung-Russell-Diagramms mit Energie versorgt hat, aufgebraucht haben.

Das Siliciumbrennen beginnt, nachdem die Kerntemperatur durch Kontraktion auf 2,7·109  – 3,5·109  Kelvin gestiegen ist. Die exakte Temperatur ist massenabhängig, die Dichte beträgt mindestens 3·1010 kg/m³. Nach Ende des Siliciumbrennens sind keine weiteren Fusionsreaktionen mehr möglich, so dass der Stern endgültig kollabiert.

Reaktionen

Nach Ende des Sauerstoffbrennens besteht der Kern des Sterns vor allem aus Silicium und Schwefel.[2][3] Falls der Stern eine ausreichend große Masse hat, kontrahiert er, bis seine Kerntemperatur im Bereich von 2,8–4,1 GK[4] liegt.

Die direkte Fusion zweier Silicium-Atome ist wegen der hohen Coulombbarriere nicht möglich. Stattdessen ermöglicht die Photodesintegration ein komplexes Reaktionsnetzwerk aus mehr als 100 einzelnen Kernreaktionen. Dabei werden aus Silicium und anderen Elementen einzelne Kernbestandteile herausgelöst; diese sind entweder einzelne Protonen, Neutronen oder ganze Alphateilchen.[4] Zwar entspricht eine Temperatur von 4 GK nur einer durchschnittlichen Energie von 344 eV, also zu wenig im Vergleich zu den für Kernspaltungen erforderlichen mehreren MeV, doch folgen die Photonen einer Planck-Verteilung, in deren hochenergetischem Schwanz sich bei diesen Temperaturen genügend Photonen befinden, um die Photodesintegration schnell genug ablaufen zu lassen.[5]

Während des Siliciumbrennens fangen Atomkerne die durch Photodesintegration freigesetzten Protonen, Neutronen oder Alpha-Teilchen ein.[6] Dabei entstehen über beispielsweise folgende Reaktionskette sukzessive schwere Kerne mit einer Massenzahl A=50-65:

LaTeX: {}^{28}_{14}\mathrm{Si}+{}^{4}_{2}\mathrm{He}\rightarrow{}^{32}_{16}\mathrm{S}
LaTeX: {}^{32}_{16}\mathrm{S}+{}^{4}_{2}\mathrm{He}\rightarrow{}^{36}_{18}\mathrm{Ar}
LaTeX: {}^{36}_{18}\mathrm{Ar}+{}^{4}_{2}\mathrm{He}\rightarrow{}^{40}_{20}\mathrm{Ca}
LaTeX: {}^{40}_{20}\mathrm{Ca}+{}^{4}_{2}\mathrm{He}\rightarrow{}^{44}_{22}\mathrm{Ti}
LaTeX: {}^{44}_{22}\mathrm{Ti}+{}^{4}_{2}\mathrm{He}\rightarrow{}^{48}_{24}\mathrm{Cr}
LaTeX: {}^{48}_{24}\mathrm{Cr}+{}^{4}_{2}\mathrm{He}\rightarrow{}^{52}_{26}\mathrm{Fe}
LaTeX: {}^{52}_{26}\mathrm{Fe}+{}^{4}_{2}\mathrm{He}\rightarrow{}^{56}_{28}\mathrm{Ni}
LaTeX: {}^{56}_{28}\mathrm{Ni}+{}^{4}_{2}\mathrm{He}\rightarrow{}^{60}_{30}\mathrm{Zn}

Aufgrund der hohen Temperaturen läuft die Anlagerung von α-Teilchen, Protonen und Neutronen ausreichend schnell ab, sodass, trotz der Photodesintegration der leichteren Kerne, auch schwere Kerne entstehen können. Da diese schweren Kerne eine höhere Bindungsenergie pro Nukleon haben, sind im stellaren Kern nicht genügend Photonen mit hoher Energie vorhanden, um sie sofort wieder spalten zu können. Netto werden dadurch mehr schwere Elemente gebildet als zerstört. Während des Siliciumbrennens entstehen große Mengen an Nickel-56, da dieses die höchste Bindungsenergie aller Kerne mit gleicher Anzahl an Protonen wie Neutronen hat.[7] Da Nickel-56 radioaktiv ist, zerfällt es per zweimaligem Beta-Plus-Zerfall zum stabilen Kern Eisen-56 (mit der dritthöchsten Bindungsenergie pro Nukleon)[7]; Zink-60 zerfällt auf gleichem Wege zum stabilen Nickel-60, das die höchste Bindungsenergie pro Nukleon aufweist. Nach Ende des Siliciumbrennens ist daher keine Energiefreisetzung durch Kernfusion mehr möglich. Zusammengefasst ist der Hauptmechanismus des Siliciumbrennens daher:[8]

28Si + 28Si 56Ni + γ  
56Ni 56Co + e+ + νe +-Zerfall)
56Co 56Fe + e+ + νe. +-Zerfall)

Siehe auch

Weblinks

Einzelnachweise

  1.  Woosley, S., Janka,T.: The physics of core collapse supernovae. In: Nature Physics. 1, 2006, S. 147–154, doi:10.1038/nphys172.
  2.  Clayton, Donald D.: Principles of Stellar Evolution and Nucleosynthesis. University of Chicago Press, 1983, ISBN 9780226109534, S. 519–524.
  3. Woosley SE, Arnett WD, Clayton DD, "Hydrostatic oxygen burning in stars II. oxygen burning at balanced power", Astrophys. J. 175, 731 (1972)
  4. 4,0 4,1  Christian Iliadis: Nuclear Physics of Stars. 2 Auflage. Wiley-VCH, Weinheim 2015, ISBN 978-3-527-33648-7, S. 420-432.
  5.  Christian Iliadis: Nuclear Physics of Stars. 2 Auflage. Wiley-VCH, Weinheim 2015, ISBN 978-3-527-33648-7, S. 142-143.
  6. Donald D. Clayton, Principles of stellar evolution and nucleosynthesis, Chapter 7 (University of Chicago Press 1983)
  7. 7,0 7,1  Christian Iliadis: Nuclear Physics of Stars. 2 Auflage. Wiley-VCH, Weinheim 2015, ISBN 978-3-527-33648-7, S. 33-34.
  8.  Hannu Karttunen, Pekka Kröger, Heikki Oja, Markku Poutanen, Karl Johan Donner: Fundamental Astronomy. 5 Auflage. Springer, Berlin / Heidelberg / New York 2007 (Originaltitel: Tähtitieteen perusteet, Helsinki 2003), ISBN 978-3-540-34143-7, 10.3 Stellar Energy Sources, S. 237.
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